Thermal Resistance – Nhiệt trở (Phần 2)

Ở bài trước ta đã thấy khái niệm Thermal resistance được dẫn xuất từ hiện tượng dẫn nhiệt của vật thể, tuy nhiên trong thực tế ngoài dẫn nhiệkansas city chiefs crocs air max goaterra 2.0 air jordan 4 retro military black custom youth hockey jerseys aguilas cibaeñas jersey wmns air 1 mid nike jordan series 06 custom hockey jerseys air max shoes cheap soccer jerseys adidas yeezy shoes yeezy 350 adut toys ja morant jersey original wig shop t thì còn 2 hiện tượng chi phối hiệu năng về mặt nhiệt đó là Đối lưu và Bức xạ. Trong bài hôm nay chúng ta sẽ tìm hiểu khái niệm Thermal Resistance từ hai hiện tượng này.

Công thức Newton cho hiện tượng đối lưu:

$\dot Q=hA(T_s-T_\infty)$

Với: $T_s$ là nhiệt độ bề mặt vật thể

$T_\infty$ là nhiệt độ môi trường ở nơi đủ xa bề mặt vật thể

A là diện tích bề mặt truyền nhiệt

h là hệ số truyền nhiệt

$\dot Q=\frac{T_s-T_\infty}{1/hA}=\frac{T_s-T_\infty}{R_{conv}}$

$R_{conv}=1/hA$ được gọi là Nhiệt trở đối lưu.

Công thức Stefan-Boltzmann cho hiện tượng bức xạ

$\dot Q = e\sigma A(T_s^4 - T_{surr}^4)$

Với: $T_s$ là nhiệt độ bề mặt vật thể

$T_{surr}$ là nhiệt độ môi trường xung quanh

A là diện tích bề mặt truyền nhiệt

$\sigma$ là hằng số Stefan

e là hệ số phát xạ (=1 với vật phát xạ lý tưởng)

Viết dưới dạng tương đương định luật Ohm

$\dot Q = \frac{{(T_s^4 - T_{surr}^4)}}{{1/e\sigma A}} = \frac{{{T_s} - {T_{surr}}}}{{1/(e\sigma A(T_s^2 - T_{surr}^2)({T_s} + {T_{surr}}))}}$

$R_{rad}=<span>1/(e\sigma A(T_s^2-T_{surr}^2)(T_s+T_{surr}))$ được gọi là Nhiệt trở bức xạ

Trong thực tế thông số $R_{\theta JA}$ là tổng của $R_{cond}$ , $R_{conv}$ và $R_{rad}$

Bài viết liên quan